вход Вход Регистрация



Компараторное включение ОУ используется для сравнения напряжения источника сигнала Uг с опорным сигналом U0. Компараторный режим ОУ обычно используется без внешних цепей отрицательной обратной связи с подачей сравнивающих сигналов на один или оба входа усилителя.

 

 

Рисунок 3.10 – Компаратор: модели одновходового (а) и двухвходового (в) компараторов и

соответственно их потенциальные диаграммы переключения (б, г)

 

Для сравнения разнополярных входных напряжений используется одновходовой компаратор (рис. 3.10, а), в котором исследуемый и опорный сигналы поступают на инвертирующий вход ОУ. В промежутке времени 0–t1 (рис. 3.10,б) выполняется неравенство |Uг|<|U0|, поэтому Uвых>0 и напряжение на выходе компаратора Uвых=Uвых max ≈ –UгП (напряжения на инвертирующем входе ОУ и его выходе разнополярны). В момент времени t1 входной сигнал достигает порогового значения

(3.4)

 

а затем (при t > t1) превышает его, что соответствует наличию отрицательного потенциала на инвертирующем входе ОУ (Uвх<0), сопровождающемуся переключением компаратора в другое состояние, при котором Uвых max ≈ +UгП

Моменту времени, при котором выполняется равенство (3.4), соответствует неустойчивый линейный режим усилителя компаратора. При этом наклон передаточной характеристики определяется собственным коэффициентом усиления усилителя КU. Поэтому отсутствие в ОУ отрицательной обратной связи способствует увеличению скорости переключения компаратора.

В двухвходовом компараторе (рис. 3.10, в) сравниваемые сигналы поступают на оба входа ОУ. Поэтому состояние выхода компаратора (полярность выходного напряжения) определяется большим по уровню напряжением одного из входов, что отражено передаточной характеристикой компаратора (рис. 3.10,г). При равенстве входных напряжений выходное напряжение компаратора равно нулю, соответствуя принципу работы интегрального ОУ. Уровень входного напряжения компаратора ограничивается допустимым синфазным входным напряжением ОУ.

Случайные новости

5.3.2 Ламинарное и турбулентная течение жидкости

Наблюдения показывают, что в природе существует два разных движения жидкости:
1. слоистая упорядоченная течение - ламинарный движение, при котором слои жидкости скользят друг друга, не смешиваясь между собой
2. турбулентная неурегулированная течение, при котором частицы жидкости движутся по сложным траекториям, и при этом происходит перемешивание жидкости.
От чего зависит характер движения жидкости, установил Рейнольдс в 1883 году путем. Эксперименты показали, что переход от ламинарногоруху жидкости к турбулентному движению происходит при определенной скорости (критическая скорость), которая для труб различных диаметров неодинакова: при увеличении диаметра она увеличивается, критическая скорость так же увеличивается при увеличении вязкости жидкости. Рейнольдс вывел общие условия существования ламинарного и турбулентных режимов движения жидкости. По Рейнольдсу режима движения жидкости зависят от безразмерного числа, которое учитывает основные, определяющие это движение: среднюю скорость, диаметр трубы, плотность жидкости и ее абсолютную вязкость. Это число называется числом Рейнольдса:

(5.16)

Число Рейнольдса, при котором происходит переход от одного режима движения жидкости в другой режим, называется критическим. При числе Рейнольдса наблюдается ламинарный режим движения, при числе Рейнольдса - турбулентный режим движения жидкости. Чаще критическое значение числа принимают равным, это значение соответствует переходу движения жидкости от турбулентного режима к ламинарного. При переходе от ламинарного режима движения жидкости к турбулентному критическое значение имеет большее значение. Критическое значение числа Рейнольдса увеличивается в трубах, сужаются, и уменьшается в тех, что расширяются. Это объясняется тем, что при сужении поперечного сечения скорость движения частиц увеличивается, поэтому тенденция к поперечного перемещения уменьшается.



© 2019
  • Сайт "Литературка"
  • мы собираем различную техническую, образовательную, научную литратуру