вход Вход Регистрация



Интенсивные количественные исследования эфира стали возможными с открытием электрона, поскольку момент количества движения и энергия электрона и эфирных торов сомерны. Вследствие этого электрон, находясь, как и любая другая частичка вещества, постоянно в эфире и в окружении эфира, не может находиться в состоянии покоя даже в состоянии равновесия ( в отличие от крупных частичек), потому что он чувствительный к флюктуациям эфира, он дрожит и излучает. Броун открыл молекулярное движение, наблюдая хаотичное движение цветковой пыльцы на поверхности воды под действием флюктуации молекул. Соответственно, наблюдая дрожание уравновешенного электрона, мы убеждаемся в существовании эфира и его флюктуации. Энергия дрожащего электрона отвечает энергии флюктуации эфира, а последняя зависит от плотности эфира.

Правда, для вычисления плотности эфира у самой поверхности Земли достаточно теории эфира Максвела и кинетической-молекулярно-кинетической теории газов. Действительно, введем в рассмотрение градиентов потенциала массы ( массы m в граммах, измеренной в гравитационных единицах массы [6], γ - ньютоновская гравитационная постоянная):

(1.9)

Давка среды на поверхность, перпендикулярную к L, Максвел представлял как L2/2 [11]. С другой стороны, по кинетической-молекулярно-кинетической теории газов эта давка равная:

 

(1.10)

ведь должна выполняться равенство

 

(1.11)

 

Поскольку по (1.9) L2 =ym2/r4, а по (1.3) для эфира W2=3с2, то при подстановке этих выражений в (1.11) получаем формулу для вычисления плотности из эфира:

 


 

По известным значениям в, с, массы ТН и радиусу r Земли вычисление дают:

 

(1.12)

 

Но сегодня физика не может ограничиться рассмотрением явлений лишь на поверхности Земли. Относится задачи найти формулу, которая выражает плотность эфира в любой точке с учетом всех тел, от которых может зависеть эта плотность.

Установим сначала зависимость плотности эфира ρ в данной точке М гравитационного поля некоторого вещественного тела от массы этого тела m и расстояния от него до этой точки r . Гравитационным полем вещественного тела назовем ту часть пространства вокруг тела, в каждой точке которой плотность эфира ρ больше средней космической ρк (рис. 1.7).

Рис.1.7 - Гравитационное поле вещества

 

Теоретически гравитационное поле любого вещественного тела тянется к безконечности, но практически оно всегда конечное, радиус его зависит от массы тела и может меняться от межгалактических расстояний для галактик к долей сантиметра для электрона.

Положим (и это подтверждается во всех дальнейших вычислениях), что в произвольной точке М гравитационного поля тела массы m, что находится на расстоянии r от центра тела (рис. 1.8), плотность эфира ρ отличается от средней космической ρк на величину

(1.13)

где а - коэффициент пропорциональности, так что

 

(1.14)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рис.1.8 - К расчетам плотности эфира в произвольной точке

 

Величину (1.13) назовем собственно плотностью эфира тела в его гравитационном поле, она, как видимый, зависит от ньютоновского потенциала m/r. В случае, если в данной точке имеет место наложения гравитационных полей нескольких тел, как, например, в месте нахождения космического аппарата (точка М на рис.1.9), что пролетает в Солнечной системе (масса Солнца m1 вблизи планеты с массой m2 и ее спутника с массой m3, плотность эфира определяется формулой:

 

(1.15)

 

формулы, что является развитием (1.14).

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Рис.1.9 - К расчетам плотности эфира в пространстве Земля - Солнце

 

Вычисляя плотность эфира в поверхности Земли, в лаборатории (точка М на

рис 1.10), будем учитывать лишь гравитационные поля Солнца и Земли, так что по (1.15)

 

(1.16)

 

где m1 - масса Солнца, r1 - астрономическая единица, m2 - масса Земли, r2 - радиус Земли. Для вычисления ρК и а используем два следующих наблюдения:

1) в лаборатории (в поверхности Земли) наблюдается дрожания электрона в нормальном состоянии в атоме водорода с характерной длиной волны

λ= 28,4 см и энергией ε= 6,99 • 10-18 эрг ( так называемое Лембовский сдвиг),

из космоса от астрономических источников в виде холодных разреженных туч газа (где столкновенье атомов весьма редчайшие), например, из туманности Андромеды, наблюдается радиоизлучения нейтрального (неионизированного) водородного газа на длине λк = 21,1 см с энергией εК=9,35·10-18 ерг [12]. Поскольку газ нейтральный и в нем столкновенье атомов практически исключены, то излучение в нем атома в нормальном состоянии предполагается противниками эфиру как беспричинное, невольное (спонтанное) явление, туманность физической природы которого открывает им возможность широчайшего толкования, вплоть до божественного промысла, хотя на самом деле все дело в флюктуациях эфиру.

 

 

 

 

 

 

 

Рис.1.10 - К расчетам плотности эфира на поверхности Земли

 

Случайная статья

Для ремонтируемых изделий используются:

средняя наработка на отказ – отношение суммарной наработки группы ремонтируемых изделий к суммарному числу отказов этих изделий. среднее значение параметра потока отказов – величина, обратная...
© 2017
  • Сайт "Литературка"
  • мы собираем различную техническую, образовательную, научную литратуру