вход Вход Регистрация



Большинство современных машин и приборов составляются по схеме: (рис 3.1)

 

 

 

 

 


Рис 3.1 Структурная схема машины

Необходимость введения п е р е д а ч и связана с решением задач:

- нужные скорости движения рабочих органов отличаются от оптимальных скоростей двигателя;

- в некоторых машинах надо регулировать скорость движения, а делать это двигателем не всегда возможно, или не имеет рации;

- вал двигателя часто имеет постоянную скорость, а рабочая машина иногда движется неравномерно.

М е х а н и ч е с к и е п е р е д а ч и разделяют на передаче, которые базируются на

использовании сил трения – фрикционные, ремню;

зацеплении – зубчатые, червячные, цепи, винту.

О с н о в н ы е соотношения. Параметры механической передачи, которые принадлежат к ведущему звену, обозначают индексом 1, а к ведомой – 2. Преимущественно ведущие звенья имеют большую скорость. Параметры передач:

передаточное число u=w1/w2 (3.1)

коэффициент полезного действия (КПД) h=Р21 (3.2)

скорость угловая w1=pn1/30 (3.3)

круговая n1=w1d1/2 (3.4)

вращающийся момент на вале звена:

ведущей Т11/w1 или Т1=9550 Г1/n1 (3.5) (3.6)

ведомой Т21uh (3.7)

круговая сила F1=T1/(0.5d1)=2T1/d1 (3.8)

мощность Р1, (кВт), что тратиться на движение звена со скоростью v1, (м/с) под действием силы F1(H)

Р1=F1n1/103 (3.9)

В приводах машины могут последовательно размешиваться несколько механических передач. В этом случае общее передаточное число

u=u1u2u3… (3.10)

Общее КПД

h=h1h2h3… (3.11)

Случайные новости

4.8 Уравнение Бернулли для движения жидкости в потоке поперечным сечением конечных размеров.

Уравнение Бернулли можно применить для потока жидкости с поперечным сечением конечных размеров, если движение будет или свободным, или медленно изменчивыми. Свободное движение это такое движение, при котором движение каждой частицы происходит только под действием внешних объемных сил, например свободный полет течения. Тогда:



Дифференциальные уравнения Эйлера примут вид:

 

 

 


При свободном движении гидродинамическое давление не зависит от координат, то есть при свободном движении давление во всех точках потока имеет одно и тоже значение.
Медленно изменчивые движение - это такое движение, при котором линий тока настолько мало, что проекции скоростей и ускорений на, нормальную к направлению общего потока, настолько малы по сравнению с их продольными составляющими, поэтому ими можно пренебречь. Так же можно пренебречь кривизной самих линий тока, а распределение давления в поперечных сечениях потока по вертикали подчиняется гидростатическому закону (Рисунок 4.5).
Удельная энергия элементарной струйки, отнесенная к единице веса:



Массовый расход жидкости в элементарном ручье:


где: V- скорость частиц жидкости в элементарном ручье цевье, как отмечалось, скорость в сечении элементарного ручья цевья постоянная.
dS - Площадь сечения элементарного ручья.


Рисунок 4.5
Тогда, весовая расход жидкости для элементарного ручья:



Полная энергия элементарного ручья:



Полная энергия всего потока жидкости равна сумме энергий элементарных ручьев:



Удельная энергия всего потока, то есть энергия единицы массы потока:

(4.31)

Вычислим числитель в формуле (4.31):

(4.32)


Рассмотрим первый интеграл суммы интегралов в правой части:
, Распределение давления по высоте поперечного сечения медленно переменного потока подчиняется гидростатическому закону. Тогда:



Но - объемный расход жидкости в сечении потока.
Таким образом, первый интеграл в выражении (4.32) принимает вид:

(4.33)

Второй интеграл в выражении (4.32):



(4.34)

где: V- скорость в поперечном сечении потока. Для распределения скорости в поперечном сечении потока можно написать: , где: , или . - Величина, на которую отличается скорость в различных точках поперечного сечения от среднего значения. Скорость в поперечном сечении потока распределена неравномерно, скорость некоторых частиц жидкости больше, а некоторые меньше значения . Поэтому для скоростей некоторых частиц, а для скоростей других частиц. Но: поскольку это отклонение от среднего значения, то, очевидно, для всего сечения:

. (4.35)
Рассмотрим интеграл:

 

 

(4.36 )

 

Или c урахуванням (4.35) вираження (4.36) примет вид:

 

(4.37)

 

Тогда , второй интеграл у вираженні (4.32) примет вид:

 

(4.38)

(4.38)

Величина, стоящая в скобках, называется коэффициентом Кориолиса:

(4.39)

Тогда, учитывая зависимости (4.33), (4.37), (4.38), (4.39), формула (4.32) примет вид:



где: - объемный расход.
Тогда, полная энергия всего потока:
(4.40)
Удельная энергия потока, отнесенная к единице веса:
(4.41)

Уравнение Бернулли для потока отличается от уравнения Бернулли для элементарного ручья наличием коэффициента Кориолиса и применяется к медленно переменного движения.

© 2019
  • Сайт "Литературка"
  • мы собираем различную техническую, образовательную, научную литратуру